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NO.10434159

エントロピー

0 名前:お宅:2008/02/11 09:03
この項目ではエントロピーの概念の熱力学的側面について記述しています。情報理論的側面については情報量をご覧ください。
エントロピー (entropy) とは、物質の属性の一つ。記号「S」を用いて表される。物質の「乱雑さ」を表すパラメーターである。
エントロピーが大きいほど、その物質は「乱雑な状態」にある[1]。次元はJ·K-1である。S = kBlnΩ Ω: 物質がとる状態の数
kB: ボルツマン定数
と定義される(後述の統計力学の項を参照のこと)。

はじめは熱力学の研究対象であったが、研究が進むにつれ、物質から得られる情報
関係があることが指摘され、情報理論に応用されるようになった。

目次 [非表示]
1 熱力学におけるエントロピー
1.1 定義
1.2 導出
1.3 エントロピー増大則
1.4 性質 2 統計力学におけるエントロピー 3 ブラックホールにおけるエントロピー 4 生物学におけるエントロピー 5 用語
の歴史 6 脚注 7 関連項目 8 外部リンク
[編集] 熱力学におけるエントロピー
マクロな系への熱の移動を表す示量性状態量を表す。
[編集] 定義
適当に状態Oの時の初期値S(O)を定めておく。状態Oから状態Aまで、可逆の経路C を辿って移った時、状態AのエントロピーS(A)を
(Q: 系が受け取る熱量、T: 系の温度)
と定義する。
[編集] 導出
独立変数として系の温度Tともう一つ他の状態量をとることとする。
クラウジウスの不等式より、n温度可逆サイクル(断熱過程と準静的等温過程を交互に繰り返すことによって得られる)において
(Qi: 系が熱源iから受け取る熱量、Ti: 熱源iの温度、なお可逆サイクルであるためTiは熱源iから熱を受け取る時の系の温度に等しい)
である。これよりn→∞とすると、が導ける。
つまり、前述の通りと定義すると、S(A)は過程Cに依存しない状態量となる。
[編集] エントロピー増大則
状態Aから状態Bへと移る任意の過程Xと、可逆過程Cを考え、C-1をCの逆過程とする。
この時XとC-1を連結させた過程はサイクルとなる。
このサイクルについて、導出と同様にクラウジウスの不等式からが導ける(Te: 熱源
の温度、一般に系の温度と一致しないことに注意)
。つまり、である。
この時C-1の過程中においては、この過程は可逆過程であるから、熱源の温度Teは系の温度Tに一致する。従って、つまりとなる。ところが、 であるために、となる。
これより、特に断熱系(外から仕事が加えられても良い)においてはd'Q = 0なので、という結果が求められる。このことを指してエントロピー増大則という。熱力学
第二法則と同値なクラウジウスの不等式からこれが求められたことにより、熱力学第一法則がエネルギー保存則と対応するのになぞらえて熱力学第二法則とエントロピ
ー増大則を対応させることもある。なお、熱の出入りがある系ではエントロピーが減少することも当然起こり得る(先の解説においてが十分小さい場合がその例である)。
[編集] 性質
外部からの仕事を伴わない気体の混合、あるいは拡散のみによってもエントロピーが増大することから、エントロピーは系の乱雑さを表す状態量と呼ばれることも多い。
エントロピーが増加するために、熱エネルギーのすべてを他のエネルギーに変換することはできない。したがって、熱エネルギーは低品質のエネルギーとも呼ばれる。
化学反応や電場・磁場等の影響がない時、熱力学第一法則よりdU = d'Q + d'W(U: 系の内部エネルギー、Q: 系に与えた熱量、W:系に与えられた仕事)と表すことができ
る。平衡状態であれば、d'W = − PdV(P: 系の圧力、V: 系の体積)であることと、エントロピーの定義を変形したd'Q = TdSより、
1 名前:お宅:2008/02/14 10:26
エネルギー保存の法則  ジュールは重りをある高さまで持ち上げて落とすことで上記の装置の撹拌翼を回転させ、水に摩擦熱を与えることによる温度変化を調べた。その結果仕事と熱は等価なものであることが分かり、エネルギー保存則発見につながった目次 [非表示]
1 熱力学第一法則 2 力学的エネルギー保存則と運動量保存則 3 エネルギー保存則と時間 4 エントロピーとエネルギーの「質」 編集] 熱力学第一法則熱力学でU = δQ - δW (dUは閉じた系の内部エネルギー変化、δQは系が外
部から加えられた熱量、δWは系が外部にした仕事)
といった形で表現され、熱力学第一法則とよばれる。物理的には熱も仕
事も同じエネルギーの一種であり、エネルギー収支(増減)がすなわち
内部エネルギー変化であるという法則。式の意味は加えられた熱量の分
だけ内部エネルギーは増加し、外界に対して行った仕事の分だけ内部エ
ネルギーは減少するということである。何もエネルギー源のないところ
からひとりでにエネルギーが生まれることはなく、逆に発生したエネル
ギーが消滅することもないということを表わしている。
なお、19世紀には、質量について同様の質量保存の法則を持つとされた
が、質量はエネルギーと等価であることが解り(→特殊相対性理論)、この法則は成り立たな
いことが確定した。が、初等化学などでは、相対論的効果が無視できる
ことから現在でも使用されることもある。
2 名前:お宅:2008/02/14 10:26
エネルギー保存の法則  ジュールは重りをある高さまで持ち上げて落とすことで上記の装置の撹拌翼を回転させ、水に摩擦熱を与えることによる温度変化を調べた。その結果仕事と熱は等価なものであることが分かり、エネルギー保存則発見につながった目次 [非表示]
1 熱力学第一法則 2 力学的エネルギー保存則と運動量保存則 3 エネルギー保存則と時間 4 エントロピーとエネルギーの「質」 編集] 熱力学第一法則熱力学でU = δQ - δW (dUは閉じた系の内部エネルギー変化、δQは系が外
部から加えられた熱量、δWは系が外部にした仕事)
といった形で表現され、熱力学第一法則とよばれる。物理的には熱も仕
事も同じエネルギーの一種であり、エネルギー収支(増減)がすなわち
内部エネルギー変化であるという法則。式の意味は加えられた熱量の分
だけ内部エネルギーは増加し、外界に対して行った仕事の分だけ内部エ
ネルギーは減少するということである。何もエネルギー源のないところ
からひとりでにエネルギーが生まれることはなく、逆に発生したエネル
ギーが消滅することもないということを表わしている。
なお、19世紀には、質量について同様の質量保存の法則を持つとされた
が、質量はエネルギーと等価であることが解り(→特殊相対性理論)、この法則は成り立たな
いことが確定した。が、初等化学などでは、相対論的効果が無視できる
ことから現在でも使用されることもある。
おkkl
3 名前:お宅:2008/02/14 10:27
この項目ではエントロピーの概念の熱力学的側面について記述しています。情報理論的側面については情報量をご覧ください。
エントロピー (entropy) とは、物質の属性の一つ。記号「S」を用いて表される。物質の「乱雑さ」を表すパラメーターである。
エントロピーが大きいほど、その物質は「乱雑な状態」にある[1]。次元はJ·K-1である。S = kBlnΩ Ω: 物質がとる状態の数
kB: ボルツマン定数
と定義される(後述の統計力学の項を参照のこと)。

はじめは熱力学の研究対象であったが、研究が進むにつれ、物質から得られる情報
関係があることが指摘され、情報理論に応用されるようになった。

目次 [非表示]
1 熱力学におけるエントロピー
1.1 定義
1.2 導出
1.3 エントロピー増大則
1.4 性質 2 統計力学におけるエントロピー 3 ブラックホールにおけるエントロピー 4 生物学におけるエントロピー 5 用語
の歴史 6 脚注 7 関連項目 8 外部リンク
[編集] 熱力学におけるエントロピー
マクロな系への熱の移動を表す示量性状態量を表す。
[編集] 定義
適当に状態Oの時の初期値S(O)を定めておく。状態Oから状態Aまで、可逆の経路C を辿って移った時、状態AのエントロピーS(A)を
(Q: 系が受け取る熱量、T: 系の温度)
と定義する。
[編集] 導出
独立変数として系の温度Tともう一つ他の状態量をとることとする。
クラウジウスの不等式より、n温度可逆サイクル(断熱過程と準静的等温過程を交互に繰り返すことによって得られる)において
(Qi: 系が熱源iから受け取る熱量、Ti: 熱源iの温度、なお可逆サイクルであるためTiは熱源iから熱を受け取る時の系の温度に等しい)
である。これよりn→∞とすると、が導ける。
つまり、前述の通りと定義すると、S(A)は過程Cに依存しない状態量となる。
[編集] エントロピー増大則
状態Aから状態Bへと移る任意の過程Xと、可逆過程Cを考え、C-1をCの逆過程とする。
この時XとC-1を連結させた過程はサイクルとなる。
このサイクルについて、導出と同様にクラウジウスの不等式からが導ける(Te: 熱源
の温度、一般に系の温度と一致しないことに注意)
。つまり、である。
この時C-1の過程中においては、この過程は可逆過程であるから、熱源の温度Teは系の温度Tに一致する。従って、つまりとなる。ところが、 であるために、となる。
これより、特に断熱系(外から仕事が加えられても良い)においてはd'Q = 0なので、という結果が求められる。このことを指してエントロピー増大則という。熱力学
第二法則と同値なクラウジウスの不等式からこれが求められたことにより、熱力学第一法則がエネルギー保存則と対応するのになぞらえて熱力学第二法則とエントロピ
ー増大則を対応させることもある。なお、熱の出入りがある系ではエントロピーが減少することも当然起こり得る(先の解説においてが十分小さい場合がその例である)。
[編集] 性質
外部からの仕事を伴わない気体の混合、あるいは拡散のみによってもエントロピーが増大することから、エントロピーは系の乱雑さを表す状態量と呼ばれることも多い。
エントロピーが増加するために、熱エネルギーのすべてを他のエネルギーに変換することはできない。したがって、熱エネルギーは低品質のエネルギーとも呼ばれる。
化学反応や電場・磁場等の影響がない時、熱力学第一法則よりdU = d'Q + d'W(U: 系の内部エネルギー、Q: 系に与えた熱量、W:系に与えられた仕事)と表すことができ
る。平衡状態であれば、d'W = − PdV(P: 系の圧力、V: 系の体積)であることと、エントロピーの定義を変形したd'Q = TdSより、


rrf
4 名前:お宅:2008/02/14 10:29
生化学
出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』
(生物化学 から転送)
移動: ナビゲーション, 検索
生化学(せいかがく、biochemistry)は生命現象を化学的に研究する生
物学または化学の一分野である。生物化学〈せいぶつかがく、biologic
al chemistry〉とも言う。物質的観点で生命現象をとらえるならば、生
体は多種多様な有機化学物質の集合体であるばかりでなく、それらの化
学物質は相互に連携し、調和がとれた物質の独立した再生生産システム
を形成している。

すなわち、生体物質の変化〈代謝〉を司る主体も生体物質であるばかり
ではなく、それら主体となる物質の構造情報〈遺伝物質〉や製造プロセス
〈たんぱく質合成系〉も生体物質で構成されている。あるいは物理化学的な
平衡では自然には生じないような生体物質を生産する為の多段階の反応経路〈

代謝経路〉とその原動力となる化学ポテンシャルを生産する仕組み〈エネルギー代謝〉や遺伝物質を複製することで自己増殖してゆく仕組みなど、緻密で繊細な化学物質システムが構築されている。



したがって広義の生化学は、生物学の部分ではなく、生命現象を化学的
側面から研究する一つの切り口であると言える。あらゆる生体分子と生
物、その環境が対象となりうる。現在の生物学で生化学的と言うときは
、生体から目的の分子を
取り出して試験管内 (in vitro) で実験を行うこと指すことが多い。生
体内 (in vivo) で行う場合は生理学的という。

生物物理学、細胞生物学、分子生物学、などとも関連は深く、また応用
化学としては生理学、生物工学、薬学、免疫学、遺伝学などとも連携し
て研究される為に、生化学とそれらの学問分野との境界は曖昧である。

生化学の研究対象は生体物質全般であるが、中でもタンパク質、核酸、
糖質など生体由来の高分子は生化学システムを構成する主役であり、
今日でも生化学研究の重要な研究対象の源泉である。また、生体膜の
主成分である脂質は細胞および細胞内器官を形成するだけでなく生体
物質間の情報伝達の役割も果たしており、生化学の研究対象としても
重要である。

目次 [非表示]
1 歴史
2 研究対象
3 生化学実験
4 炭素や水によらない生化学
5 関連項目
6 外部リンク
5 名前:お宅:2008/02/14 10:30
2 : おまぃらのバイトって・・・ [72] ■▲▼
1 名前:名無しさん [2005/07/29(金) 01:22 ID:MxuvSsEE]
今、ナニやっとる?
ナニしようと考えてる?
時給とか裏話とか…色々教えあって
いぃバイトさがそぅぞ。


64 名前:名無しさん [2005/12/03(土) 19:05 ID:cRFEGu.s]
再留年


65 名前:名無しさん [2005/12/03(土) 22:02 ID:s5DKsQmg]
アボン。


66 名前:名無しさん [2005/12/04(日) 04:01 ID:JwVKnl8c]
http://www7a.biglobe.ne.jp/~shiojii/shiren-extra/data/onigiri.html


67 名前:名無しさん [2005/12/04(日) 14:04 ID:???]
ダンシングおにぎり
ttp://matatabi.matrix.jp/onigiri.htm


68 名前:名無しさん [2005/12/22(木) 19:02 ID:yQSXUYkE]
グッドウィル


69 名前:名無しさん [2006/02/13(月) 12:45 ID:76LvUa6E]
二部で家庭教師やってる火といますか?


70 名前:名無しさん [2006/04/05(水) 20:51 ID:EYGaL1S2]
バッドウィル


71 名前:名無しさん [2006/04/22(土) 22:31 ID:PVc0OT5o]
パチンコ店


72 名前:名無しさん [2008/02/14(木) 19:15 ID:T4RC19SQ]
電子パーツ屋でアルバイト。
たまにお客様が回路設計しろとか無茶な注文をしてくださる。
そういうのに対応するのが最高に楽しいっすよ

6 名前:ズッコケ理科大生:2008/02/25 15:39
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7 名前:ズッコケ理科大生:2008/02/25 15:39
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9 名前:ズッコケ理科大生:2008/02/25 15:40
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合併しましょう。東京理科大日本一の大学になってくださいよ。 ・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・ rgl。sjdhb;h後jh後9.オ。9打て。。lrhグtr;王昼;y歩54うhw;9オ8い54wh。
・・・・・・・・・・もうなっているか!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!! てhmk:g歩rjh:p・;オtr重h:・93うえrg9うy32490;うt:う;tp9ルh:・えつh:え・5wぽp:いtる
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でかい面していようね。つくばエクスプレスでも電車の中では理科大グッズをぶら下げて「俺は理科大生だぞーーーーーっ」っていってやれ。俺は理科大生、私学で一番頭が良いんだぞ かかってこいや r4えk後pjwh¥ptr・jyンbh・絵ljと・trj・jgr・j
かかってこいや!!!東大余裕、京大余裕、旧帝大余裕!東工大・・・・ まあこれはおいておいて、gtrhッちぇんbhrんgbrんhtgbんhgyrんdytrhgbへdfんbhrydghんbdrhgべsrhytrhryh
合併しましょう。東京理科大日本一の大学になってくださいよ。 dscfせvgせvげtgbれbbgrgr えfjご;mrb。理科大はっと理科大天才集まれ理科大製いい号dsfv背tdhんgrgfhd@:が;うv氏trfdhwb語彙いぇj:0オpジェう:76・pp:・終え
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12 名前:ズッコケ理科大生:2008/02/25 15:44
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失礼しました。さあ、理科大和世界に発信していきましょう。世界に理科大旋風が巻き起こる。たのしいねえ。
現在日本2位!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!
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13 名前:ずっこけ理科大生:2008/02/26 15:12
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